電子顯微鏡是什么?
在回答這個(gè)問(wèn)題之前,我們需要先回顧一下顯微技術(shù)的歷史,也就是荷蘭科學(xué)家安東尼·范·列文虎克(AntonivanLeeuwenhoek,英國(guó)人羅伯特·胡克·1632-1723(RobertHooke,兩位科學(xué)家的工作是1635-1703。兩者都在用玻璃透鏡識(shí)別微生物方面發(fā)揮了重要作用,并且開(kāi)辟了光學(xué)顯微鏡和微生物學(xué)領(lǐng)域。然而,隨著這一領(lǐng)域的發(fā)展,德國(guó)科學(xué)家ErnstAbbe意識(shí)到光學(xué)顯微鏡將受到光學(xué)物理基本定律-“光衍射”的限制,這將限制光學(xué)顯微鏡的分辨率。它被稱(chēng)為“阿貝衍射極限”。根據(jù)Abbe的推斷,顯微鏡無(wú)法區(qū)分距離。λ兩個(gè)物體/2NA,其中,λ這是光的波長(zhǎng),NA是顯像鏡頭的數(shù)值孔徑。分辨率極限定義方程的核心是波長(zhǎng)。λ。其分辨率與實(shí)現(xiàn)的分辨率成正比-波長(zhǎng)越短,分辨率越好,這也是電子顯微鏡分辨率高的原因。
電子顯微鏡的發(fā)展是不可能的,如果沒(méi)有德國(guó)科學(xué)家HansBusch(1884-1973)。他是第一個(gè)證明磁場(chǎng)可以聚焦電子束的人,類(lèi)似于玻璃透鏡的聚焦和可見(jiàn)光。德國(guó)科學(xué)家恩斯特·魯斯卡(ErnstRuska,1906-1988年發(fā)現(xiàn)了Busch工作,并將其應(yīng)用于電子顯微鏡的開(kāi)發(fā),從而獲得了1986年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。如果能減少電子波長(zhǎng),他也很清楚他的發(fā)現(xiàn)會(huì)有什么影響。法國(guó)物理學(xué)家路易·德布羅意(1892-1987)已經(jīng)使用波粒二象理論來(lái)解決這一問(wèn)題,表明電子束充作為波,其波長(zhǎng)可以根據(jù)電子速度進(jìn)行預(yù)測(cè)。這種情況可以通過(guò)電勢(shì)加速電子來(lái)調(diào)節(jié)(實(shí)際上,這叫電子顯微鏡的加速電壓)。下表1給出了不加速電壓。
表1:電子波長(zhǎng)在不同的電子加速電壓下(電壓越大,電子速度越大)。
加速電壓(kV)
波長(zhǎng)(pm)
現(xiàn)在顯微鏡分辨率的影響非常明顯。上表所列電子的波長(zhǎng)比能見(jiàn)光最低波長(zhǎng)(380000pm)低5個(gè)量級(jí)左右。按照上面給出的阿貝衍射極限方程,這將對(duì)空間分辨率產(chǎn)生很大影響。它是電子顯微鏡發(fā)展的理論驅(qū)動(dòng)力。
因此,我們可以回答我們最初的問(wèn)題。電子顯微鏡使用電磁透鏡聚焦的電子束來(lái)顯示所有類(lèi)型的材料,空間分辨率遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過(guò)標(biāo)準(zhǔn)光學(xué)顯微鏡。電子顯微鏡有兩種常見(jiàn)類(lèi)型:透射電子顯微鏡(Ruska開(kāi)發(fā)的類(lèi)型)和掃描電子顯微鏡。這兩種類(lèi)型也混合了帶有掃描透射電子顯微鏡和散射檢測(cè)器的掃描電子顯微鏡。然而,雖然技術(shù)已經(jīng)成熟,但新技術(shù)的發(fā)展繼續(xù)推動(dòng)分辨率的極限發(fā)展。
電子顯微鏡的分辨率
電子顯微鏡的分辨率取決于幾個(gè)因素,其核心是上述加速電壓。但是其他因素也很重要,比如顯微鏡中的磁透鏡和電磁透鏡中的像差效應(yīng)。不同類(lèi)型和復(fù)雜程度的電子顯微鏡的分辨率限制在下表2中。請(qǐng)注意,一些現(xiàn)代透射電子顯微鏡(TransmissionElectronMicroscope,簡(jiǎn)稱(chēng)TEM)設(shè)計(jì)能夠?qū)崿F(xiàn)其它原子級(jí)分辨率。
表2:各類(lèi)電子顯微鏡的分辨率。
電子顯微鏡類(lèi)型
典型的空間分辨率
桌面掃描鏡(可放置在桌面上的緊湊型熱源)
~3-15納米
熱發(fā)電子源掃描電鏡電鏡
3納米
掃描電鏡在肖特基場(chǎng)發(fā)射。
0.6納米
透射電鏡120kV
0.2納米
透射電鏡200kV
0.1納米
電子顯微鏡的類(lèi)型及其工作原理
透明電子顯微鏡(TEM)
在TEM中,通過(guò)樣品傳輸一束加速電子,通過(guò)各種方式與樣品相互作用獲取不同類(lèi)型的信息,然后通過(guò)樣品下方的顯示屏、薄膜或半導(dǎo)體檢測(cè)器檢測(cè)出來(lái)。TEM在光束穿過(guò)樣品時(shí)有兩個(gè)基本要求。第一,加速電壓必須足夠高,這樣電子束才能穿過(guò)樣品而不被完全吸收,第二,為了滿(mǎn)足這個(gè)要求,樣品必須非常薄,厚度一般為100nm。最后一個(gè)要求是樣品平均原子數(shù)的函數(shù)。構(gòu)成金屬和合金的重要元素是較強(qiáng)的電子吸附劑,而且對(duì)樣品厚度的要求也比較嚴(yán)格。另外,生物樣品主要由C組成、H、O、N和這些低原子序數(shù)元素組成,并且不易吸收電子,因此可容納較厚的樣品。一般采用超薄切片法制備生物樣品,將樣品嵌入塑料樹(shù)脂中,然后用含玻璃刀或金剛石刀的切片機(jī)切片。無(wú)機(jī)材料也可以這樣制備,但更常見(jiàn)的是將它們切成3毫米的圓盤(pán),打磨拋光,最后用離子束或電解液打薄。在電子傳輸中,穿孔周?chē)膮^(qū)域?qū)⒆銐虮?。在遠(yuǎn)離穿孔點(diǎn)時(shí),這些樣品會(huì)逐漸變厚,因此樣品的薄厚效應(yīng)會(huì)降低透射率,這是一個(gè)小缺點(diǎn)?;蛘邷p少離子束。它具有精確采樣點(diǎn)選擇和產(chǎn)生相對(duì)勻稱(chēng)厚度的樣品優(yōu)點(diǎn)。但是,該技術(shù)儀器價(jià)格昂貴,需要大量的操作技能。
下圖1顯示了描述TEM主要電子光學(xué)器件的示意圖。圖中(a)中間顯示了TEM在明場(chǎng)顯像模式下的操作。從儀器頂部的電子源開(kāi)始,最常見(jiàn)的是W鎢絲(熱發(fā)射電子)或場(chǎng)發(fā)射源(通過(guò)從源尖端提取電子施加高電位)。場(chǎng)發(fā)射源可以是熱輔助(稱(chēng)為肖特基場(chǎng)發(fā)射源),也可以不是熱發(fā)射源(稱(chēng)為尷尬聊天發(fā)射源)。然后用一組聚光鏡將光束定型為樣品并穿過(guò)樣品。光束通過(guò)樣品后,用一組鏡片(物鏡、中間鏡片和投影儀鏡片)聚焦圖像。
圖1:(a)明場(chǎng)顯像的方式和(b)TEM示意圖在電子衍射模式下。
但是,除非圖像顯示某種方式的對(duì)比,否則圖像用處不大。在TEM中形成對(duì)比度的方法有很多。例如,在TEM中顯示的許多類(lèi)型的樣品本質(zhì)上是晶體,受布拉格方程給出的電子衍射定律的限制:
nλ=2dsinθ
其中λ這是電子的波長(zhǎng),d是晶面間隔的特定角度,θ它是布拉格衍射角,n是反射級(jí)。TEM用于200kV加速電壓,波長(zhǎng)為(上表1)0.00251nm。例如,晶體間隔最大的金屬Cu中原子的晶體表面,D間隔為0.207nm,我們可以解決sin。θ。
Sinθ=0.00251nm/2x0.207nm=0.0061;θ=0.35°
這告訴我們,衍射的布拉格角幾乎與電子束平行。這意味著當(dāng)晶體平面幾乎與電子束平行時(shí),其衍射強(qiáng)度會(huì)遠(yuǎn)離原始傳輸?shù)墓馐?。這表現(xiàn)為圖像屏幕或膠片上的暗區(qū)域。這種類(lèi)型的比較被稱(chēng)為衍射比較。通過(guò)使用這種比較方法,我們可以了解大量由相關(guān)樣品晶體組成的信息。此外,由于樣品可以在TEM中傾斜,可以生成一系列圖像,不同的晶體進(jìn)入布拉格進(jìn)行衍射,從而提供更多的信息。
事實(shí)上,電子衍射圖可以通過(guò)TEM以略有不同的方式記錄。物鏡下方的物鏡孔徑在上圖1a中被移除,以允許衍射光束傳輸。下方鏡片以略有不同的方式配備,允許衍射光束與以衍射圖案為核心的強(qiáng)散射光束一起投射到圖像屏幕上。已知樣品和屏幕之間的距離,波長(zhǎng)也是如此。這些方法可以通過(guò)檢索獲取晶體信息,也有利于化合物識(shí)別,因?yàn)樗谢衔锒加刑囟ǖ木w結(jié)構(gòu)和晶格間隔,可以從模式中確定并與現(xiàn)成的晶體庫(kù)中的數(shù)據(jù)符合。